Jekyll2026-04-20T18:43:46+00:00https://davhdz06.github.io/cursos_fisica/feed.xmlTaller de Física: Cursos de la Licenciatura en FísicaMaterial de estudio para los diferentes cursos de la Licenciatura en Física de la UNAMVisualización 3D de la Ley de Biot–Savart2026-01-09T00:00:00+00:002026-01-09T00:00:00+00:00https://davhdz06.github.io/cursos_fisica/electromagnetismo/campo-magn%C3%A9tico/2026/01/09/ley-biot-savart-simulacionIntroducción

La ley de Biot–Savart permite calcular el campo magnético generado por una corriente eléctrica estacionaria.

En este post presentamos una simulación tridimensional en Python que ilustra el campo magnético producido por un cable rectilíneo infinito, así como la dirección del campo en distintos puntos del espacio.

La ley de Biot–Savart

En forma diferencial, la ley se escribe como:

\[d\vec{B} = \frac{\mu_0}{4\pi} \frac{I \, d\vec{\ell} \times \vec{r}}{r^3}\]

donde:

  • \(I\) es la corriente,
  • \(d\vec{\ell}\) es el elemento diferencial del conductor,
  • \(\vec{r}\) es el vector que une el elemento de corriente con el punto de observación.

Descripción de la visualización

La simulación modela un cable recto alineado con el eje $z$, discretizado en pequeños segmentos de corriente. El campo magnético se calcula como la suma de las contribuciones de cada segmento, de acuerdo con la ley de Biot–Savart.

Se representan:

  • El cable conductor y la dirección de la corriente.
  • El campo magnético en puntos distribuidos cilíndricamente alrededor del cable.
  • La orientación local del campo usando flechas en 3D.
Las líneas de campo magnético se cierran sobre sí mismas, siguiendo la regla de la mano derecha donde el pulgar indica al dirección de la corriente.

Código de la simulación

📥 Descargar el código completo:
biot_savart.py

]]>Prueba: LaTeX y ecuaciones2026-01-08T00:00:00+00:002026-01-08T00:00:00+00:00https://davhdz06.github.io/cursos_fisica/2026/01/08/prueba-latexHola Mundo

Inline: \(E = mc^2\).

\[\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\varepsilon_0}\]]]>No existen los monopolos magnéticos2026-01-01T00:00:00+00:002026-01-01T00:00:00+00:00https://davhdz06.github.io/cursos_fisica/electromagnetismo/campo-magn%C3%A9tico/2026/01/01/no-monopolos-magneticosUna de las diferencias fundamentales entre el campo eléctrico y el campo magnético es la ausencia experimental de monopolos magnéticos.

Mientras que las cargas eléctricas positivas y negativas existen de manera aislada, no se ha observado ningún objeto que actúe como fuente o sumidero aislado de campo magnético.

1. Enunciado físico

El hecho experimental se resume en la ecuación de Maxwell:

\[ \nabla \cdot \mathbf{B} = 0. \]

Esta ecuación indica que el campo magnético no tiene fuentes ni sumideros y es válida incluso cuando tenemos campos magnéticos que cambianc on el tiempo. Recordemos que para el campo eléctrico se cumple:

\[ \nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\varepsilon_0}. \]

2. Líneas de campo magnético

Las líneas de campo magnético presentan dos propiedades esenciales:

  • Siempre forman curvas cerradas,
  • Nunca comienzan ni terminan en un punto del espacio.

Esto contrasta con las líneas del campo eléctrico, que sí comienzan y terminan en cargas.

3. Modelo físico: un bucle de corriente pequeño

Para ilustrar este fenómeno, vamos a considerar un bucle circular de corriente muy pequeño, que puede aproximarse como un dipolo magnético (porque no existen los monopolos magnéticos).

La siguiente figura muestra:

  • A la izquierda: líneas de campo tridimensionales del bucle,
  • A la derecha: una sección del plano \(XZ\),
  • La magnitud del campo representada en escala logarítmica.
Campo magnético de un bucle: líneas cerradas y divergencia nula
Las líneas de campo magnético se cierran sobre sí mismas, reflejando que \( \nabla\cdot\mathbf B = 0 \). No existen fuentes puntuales del campo.

Código de la simulación

📥 Descargar el código completo:
no_monopolos.py

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